Que es el electron diferencial

Que es el electron diferencial

Fundamentos eléctricos, cómo y por qué se mueven los electrones

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Derivamos una ecuación para la sección transversal diferencial dσ/dΩ de los electrones reflejados mediante el método del espejo de electrones. La derivación matemática de la ecuación de la sección transversal diferencial se basa en el modelo de dispersión de Rutherford, así como en la ecuación de la diferencia de potencial eléctrico. Describimos la interacción de los haces de electrones enfocados con una muestra de tereftalato de polietileno utilizando la imagen de espejo de electrones del microscopio de barrido de haces de iones enfocados. Se ha calculado la sección transversal diferencial de electrones dσ/dΩ para diferentes distancias de trabajo h=33, 20 y 10 mm, con un ángulo de dispersión θ que oscila entre 10 y 55 grados, energías de electrones incidentes η=500, 750 y 1000 eV, y un potencial de barrido Δφ que oscila entre 1 y 2 kV. Según nuestros resultados, la sección transversal diferencial dσ/dΩ de los electrones reflejados disminuye con el aumento del ángulo de dispersión θ y la distancia de trabajo h y es directamente proporcional al potencial de diferencia Δφ y la energía de los electrones incidentes η. Distorsiona las imágenes del espejo de electrones con el aumento de Δφ.

4 números cuánticos que describen un electrón

En la Fig. 3 se muestran distribuciones de energía DDCS similares para el fluoreno. En este caso las características cualitativas de las distribuciones son muy similares a las del caso anterior. Si comparamos los valores absolutos de la sección transversal entre el coroneno y el fluoreno, siempre es un factor de aproximadamente 2,0 menos para el segundo en comparación con el primero. Esto puede entenderse cualitativamente a partir de los tamaños de las moléculas o de los números de electrones de valencia. En cuanto a la comparación con la teoría, la curva predicha del CB1 es ligeramente diferente del caso anterior en términos de características generales. Muestra un comportamiento plano o una tendencia ligeramente creciente en algunos ángulos hasta alrededor de 8 eV. Esto no coincide con la observación experimental de una tendencia suavemente decreciente, y tampoco coincide con nuestras expectativas. A partir de ahí, muestra la tendencia habitual de disminución con la energía. En escala absoluta, subestima la sección transversal en un factor (m) de 1,2 a 1,5, lo que también fue el caso del coroneno.Figura 3Distribuciones de energía del DDCS absoluto para los blancos de fluoreno (círculo), CH4 (triángulo) y Ne (cuadrado) en diferentes ángulos de emisión. La línea continua representa el cálculo del CB1 (escalado por el factor m).Imagen a tamaño completo

¿qué es el diferencial electrónico? ¿qué es?

Se investigan las secciones transversales diferenciales e integrales para la dispersión elástica del electrón por la molécula de NH3 para la energía que va de 10 eV a 20 keV. Los cálculos se realizan en el marco del formalismo de ondas parciales, describiendo la molécula objetivo mediante funciones Hartree-Fock de un centro molecular. El potencial utilizado incluye una parte estática -obtenida aquí numéricamente a partir del cálculo cuántico- y efectos finos como los potenciales de correlación, polarización e intercambio. Los resultados obtenidos en este modelo señalan claramente el papel que desempeñan las contribuciones de intercambio y de correlación-polarización, en particular en los ángulos de dispersión más bajos y en las energías de incidencia más bajas. Tanto las secciones transversales diferenciales como las integrales obtenidas se comparan con un amplio conjunto de datos experimentales disponibles en la literatura y se encuentra una buena concordancia en todos los ángulos de dispersión y en todo el rango de energía investigado aquí.
Desde el punto de vista teórico, Itikawa (1971) adoptó una forma general de interacción electrón-molécula en la aproximación de Born y derivó una fórmula de sección transversal para la transición rotacional en una molécula de cima simétrica y la aplicó a las colisiones e-NH3 para evaluar las SCD para energías inferiores a 0,1 eV 20. Muchos años después, Jain (1988) llevó a cabo el cálculo de los TCSs (elásticos + inelásticos) desde 10 eV hasta 1000 eV, utilizando un potencial óptico complejo esférico sin parámetros con diferentes modelos de componentes potenciales 21. Como mencionó el autor, los resultados fueron tan distintos que su comparación con los datos experimentales puede ayudar a seleccionar el modelo que describe bien el proceso de dispersión. Al mismo tiempo, Benarfa y Tronc (1988) investigaron la excitación vibracional y luego calcularon los DCS y las secciones transversales integrales (ICS) a bajas energías (3-10 eV); en particular, analizaron las distribuciones angulares del pico elástico de la serie nv1 y de la sección transversal v

2d: ecuación de onda de schrodinger – derivación y ejemplos

(La figura 3 es un dibujo esquemático de los elementos de la lente electrostática y de los circuitos eléctricos del cañón. El cátodo de la horquilla de tungsteno, que se aloja en el primer elemento
se calienta directamente y proporciona una dispersión de energía de ~0,5 eV (FWHM). Figura 3 El diagrama esquemático del cañón de electrones con un circuito eléctrico.El haz se acelera y enfoca utilizando dos grupos de lentes electrostáticas cilíndricas (Figura 3). El haz es colimado por tres aberturas de 0,6 mm (
y un deflector hemisférico de 180°. Los sistemas de lentes de entrada enfocan los electrones dispersos o expulsados que salen de la región de interacción hacia el analizador, pasando la energía en el plano de entrada. La disposición de los sistemas de lentes hizo dos lentes de tres elementos en un modo focal [118, 127]. Los sistemas de lentes hacen la imagen de las dos aberturas con un diámetro de 2 mm a la entrada y a la salida del sistema de lentes. Figura 6 Los diagramas esquemáticos del analizador de energía de electrones y del detector con los circuitos eléctricos y de señal.Los analizadores de energía hemisféricos consisten en dos superficies semiesféricas concéntricas de radios

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